Si parte con due ben note uguaglianze: 1 = \ln e
1 = \sin^2 q + \cos^2 q
A queste due aggiungiamo anche la seguente serie:
2 = \sum_{n_0}^\infty \frac{1}{2^n}
e allora l'equazione della massaia possiamo così semplificarla:
\ln e + \sin^2 q + \cos^2 q = \sum_{n_0}^\infty \frac{1}{2^n}
Attenzione, adesso, che arrivano un paio di passaggi delicati: sia l'1 sia il numero di Nepero possono essere scritti in maniera più proficua come
1 = \cosh p \sqrt{1-\tanh^2 p}
e = \lim_{\delta \rightarrow \infty} \left ( 1 + \frac{1}{\delta} \right)^\delta
Usando queste ultime la nostra equazione della massaia assume una forma già molto più chiara e semplice dell'inizio:
\ln \left ( \lim_{\delta \rightarrow \infty} \left ( 1 + \frac{1}{\delta} \right)^\delta \right ) + \sin^2 q + \cos^2 q =
= \sum_{n_0}^\infty \frac{\cosh p \sqrt{1-\tanh^2 p}}{2^n}
A questo punto utilizziamo le nostre ultime carte che sono rappresentate dalla relazione 0! = 1 e da una relazione matriciale. Invece, però, di utilizzare la relazione usata da Siegfried, che prevede di sfruttare il fatto che, data una matrice X l'inversa della sua trasposta coincide con la trasposta della sua inversa, utilizziamo l'uguaglianza sui determinanti, ovvero
\det X^T = \det X
E così la nostra equazione della massaia raggiunge il massimo grado di chiarezza e semplicità!
\ln \left ( \lim_{\delta \rightarrow \infty} \left ( \left ( \det X^T - \det X \right )! + \frac{1}{\delta} \right)^\delta \right ) + \sin^2 q + \cos^2 q =
= \sum_{n_0}^\infty \frac{\cosh p \sqrt{1-\tanh^2 p}}{2^n}
Si possono utilizzare altri percorsi e altri metodi per semplificare l'equazione della massaia, ma resta certo che per il giovane econometrico questi saranno ovvi una volta che avrà compreso i principi di base.
(1) Siegfried, J. (1970). A First Lesson in Econometrics Journal of Political Economy, 78 (6) DOI: 10.1086/259717 (pdf via tumblr)
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